кристаллического поля теория

КРИСТАЛЛИЧЕСКОГО ПОЛЯ ТЕОРИЯ

квантовохим. теория, в которой низшие по энергии состояния молекулы описываются как состояния одного атома (иона), находящегося в электростатич. поле, созданном остальными частицами. Как правило, К. п. т. применяется к координац. соед., кристаллам и др. системам, в структуре которых можно выделить центр. атом и окружающие его ионы или молекулы (в случае координац. соед. — лиганды). Лиганды моделируют системой точечных зарядов или диполей, а создаваемое ими электростатич. поле рассматривают по аналогии с внутрикристаллич. полем, которое обусловлено положит. и отрицат. зарядами ионов в кристалле. Поэтому такое приближение наз. теорией кристаллич. поля. В рамках К. п. т. предполагается, что энергия электронного возбуждения лигандов намного больше, чем энергия возбуждения центр. атома, а взаимод. лигандов и центр. атома не очень сильно. Поэтому низшие по энергии электронные состояния комплекса в целом рассматривают как состояния центр. атома (иона), изменившиеся по сравнению с состояниями своб. атома под действием электростатич. поля лигандов. Эти изменения оценивают методами возмущений теории. К. п. т. позволяет установить относит. положение энергетич. уровней и энергии переходов между ними для молекулы или кристалла при заданном расположении лигандов в пространстве, изучить изменение энергетич. уровней при замещении лигандов или центр. атома, при изменении геом. строения комплекса, появлении на поверхности кристалла адсорбир. частиц и др. Электронное строение атомов или ионов в кристалле и мол. комплексах определяется мн. факторами, среди которых К. п. т. выделяет два: энергия взаимод. лигандов с центр. атомом и энергия межэлектронного отталкивания, характеризующая состояние валентных электронов центр. атома. Характерное для атома в данной степени окисления отталкивание электронов не меняется в разных комплексах, а интенсивность поля лигандов возрастает в экспериментально установленном (т. наз. спектрохим.) ряду: I⁻
−−−−2O32⁻−, что позволяет различить два предельных случая: 1) слабое поле: межэлектронное отталкивание намного больше, чем воздействие поля лигандов. В этом случае за основу берут детально изученные спектроскопич. методами состояния многоэлектронного атома, а влияние лигандов учитывают с помощью теории возмущений. 2) Сильное поле: воздействие лигандов на центр. атом больше, чем влияние межэлектронного отталкивания. В этом случае сначала изучают состояния отдельных электронов атома в поле лигандов, а затем учитывают поправки на межэлектронное взаимодействие. Оба подхода были бы эквивалентны, если бы уравнение Шрёдингера для атома в поле лигандов решалось точно, однако при приближенном решении этого уравнения с учетом наиб. важных вкладов в энергию физически правильное описание каждого комплекса дает, как правило, лишь один из подходов. Для свободного сферически симметричного атома обычно имеет место вырождение энергетических уровней, поэтому для качеств. анализа в рамках К. п. т. достаточно учесть симметрию расположения лигандов (следовательно, симметрию создаваемого ими поля) и методами теории групп описать снятие вырождения под действием поля лигандов. Особенно просто выполнить анализ, рассматривая состояния отдельных электронов в атоме. Например, комплекс [Fe(CN)₆]⁴⁻ имеет октаэдрич. строение, а своб. иону Fe²⁺ отвечает электронная конфигурация d⁶. Вырождение пяти d-орбиталей иона снимается частично в октаэдрич. поле (рис. 1), что приводит к образованию двукратно вырожденного уровня е_g и трехкратно вырожденного уровня t_2g. Расчет методами теории групп показывает, что если за начало отсчета энергии принять энергию d-уровня, то энергии уровней е_д и t_2g равны соотв. ε₀+³/₅Δ и ε₀-²/₅Δ, где ε₀ — изменение энергии d-уровня под действием сферически симметричной части поля лигандов, а D — энергия перехода между уровнями е_g и t_2g. Поле лигандов CN⁻ достаточно сильное, и в первом приближении взаимод. электронов можно пренебречь, т. е. считать, что электронная конфигурация иона Fe²⁺ в комплексе для основного состояния t⁶_2g (рис. 2); основное состояние иона в комплексе полносимметрично и отвечает нулевому суммарному спину (состояние ¹А_1g). Комплекс [Fe(H₂O)₆] также имеет октаэдрич. структуру, и снятие вырождения d-уровней своб. атома можно описать рис. 1, однако поле лигандов гораздо слабее. В этом случае при заполнении электронами уровней необходимо учитывать, что величина А мала по сравнению с межэлектронным отталкиванием, т. е. использовать правило Хунда (см. мультиплетность). Основное состояние комплекса отвечает тогда заполнению уровней, которое приводит к максимально возможной мультиплетности системы, равной 5 (рис. 2, а). Рассмотренная ситуация характерна для мн. комплексов: в случае сильного поля комплексы обычно являются низкоспиновыми, в случае слабого поля — высокоспиновыми. Использование сведений о состояниях отдельных электронов в атоме не является необходимым в К. п. т., т. к. эти состояния определены лишь в приближениях типа молекулярных орбиталей методов, а теоретич. методы К. п. т. можно применять непосредственно к состояниям атома как целого. Например, своб. ион Fe²⁺ имеет основное состояние типа ⁵D. Под действием слабого поля лигандов суммарный спин не меняется, а снятие пятикратного

_{Рис. 1. Снятие вырождения d-уровней в поле октаэдрич. симметрии.}

_{Рис. 2. Основное состояние атома с электронной конфигурацией d⁶ в октаэдрич. поле лигандов в случае слабого поля (а) и сильного поля (б).}

вырождения D-уровней атома описывается теми же законами, что и снятие вырождения одноэлектронных d-уровней. В поле октаэдрич. симметрии D-уровни расщепляются на уровни типов Е_g и T_2g, т. е. низшие состояния иона Fe²⁺ в слабом октаэдрич. поле лигандов ⁵Е_g и ⁵T_2g. Наиб. сложны для анализа случаи среднего поля, когда необходимо одновременно учитывать и межэлектронное взаимод., и влияние поля лигандов. В подобных случаях используют результаты модельных расчетов в виде таблиц или диаграмм (напр., т. наз. диаграмм Танабе-Сугано) или экстраполируют результаты расчетов, сделанных для предельных случаев слабого и сильного поля. Применение К. п. т. ограничено системами, в которых центр. атом слабо влияет на лиганды и не образует с ними прочных связей. В противном случае необходимо учитывать изменения состояний лигандов (см. поля лигандов теория). Благодаря ясному физ. смыслу и простоте оценок, основанных на законах симметрии, К. п. т. применяется для интерпретации оптич. и ЭПР-спектров мол. комплексов и кристаллов, при анализе строения координац. соед., устойчивости ионов в растворах, каталитич. активности и др.; особенно широко ее используют применительно к соединениям элементов с незаполненными полностью d- или f-оболочками. К. п. т. развита Х. Бете (1929) для изучения спектральных характеристик кристаллов.

^{Лит.: Берсукер И. Б., Электронное строение и свойства координационных соединений, 2 изд., Л., 1976; Свиридов Д. Т.. Смирнов Ю. Ф.. Теория оптических спектров ионов переходных металлов, М., 1917.}

_{В. И. Пупышев}