ФЕРРИМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

Одна из разновидностей электронного магнитного резонанса. Ф. р. проявляется как резкое возрастание поглощения ферримагнетиком энергии эл.-магн. поля при определ. (резонансных) значениях частоты w и определ. напряжённости приложенного (внешнего) магн. поля Н. Наличие в ферримагнетиках неск. подрешёток магнитных приводит к существованию неск. ветвей Ф. р. Каждая ветвь Ф. р., характеризующаяся определённой зависимостью w(Н), соответствует возбуждению определённого типа резонансных колебаний векторов намагниченности подрешёток как относительно друг друга, так и относительно вектора Н. Низкочастотная ветвь Ф.p. соответствует возбуждению прецессии вектора самопроизвольной намагниченности ферримагнетика Js в эффективном поле .Нэфф, к-рое определяется внеш. полем, полями магнитной анизотропии и размагничивающими полями. Прецессия происходит т. о., что антипараллельность векторов намагниченности подрешёток не нарушается; тогда w=gэффHэфф. Этот вид Ф. р. ничем не отличается от ферромагнитного резонанса, и поэтому часто Ф. р. наз. ферромагнитным резонансом. Специфика Ф. р. проявляется здесь лишь в изменении значения магнитомеханического отношения gэфф. В простейшем случае ферримагнетика с двумя подрешётками, имеющими намагниченности M1 и М2, gэфф=(M1-M2)/(M1/g1-М2/g2) (здесь g1 и g2 — магнитомеханич. отношения для подрешёток).

Высокочастотные ветви Ф. р. соответствуют таким видам прецессии векторов намагниченности подрешёток, при к-рых нарушается их антипараллельность. Эти ветви Ф. р. иногда наз. обменными резонансами. Их частоты пропорц. обменным полям, действующим между подрешётками: w=gaJ, где а — константа обменного взаимодействия. Эти частоты расположены в инфракрасном диапазоне эл.-магн. спектра. Более сложен и менее изучен Ф. р. в ферримагнетиках с неколлинеарным расположением векторов намагниченности подрешёток, а также Ф. р. вблизи точки компенсации (т. е. вблизи темп-ры, при которой самопроизвольная намагниченность ферримагнетика равна нулю).