ОРИЕНТИРОВАННЫЕ ЯДРА

Совокупность ат. ядер, спины к-рых направлены не хаотически, а преимущественно под определ. углом к выбранному направлению. Т. к. со спином ядра связаны дипольный магнитный и квадрупольный электрич. моменты, деформация формы ядра и др. хар-ки (см. ЯДРО АТОМНОЕ), то О. я. обладают анизотропными св-вами. Экспериментально наблюдая эту анизотропию, можно определить хар-ки ядер и яд. реакций, зависящие от спина.

Для ядер со спином I возможны 2I+1 проекций m спина на выбранное направление (m=-I,-I+1, . . ., +I). Спиновое состояние системы одинаковых ядер характеризуется распределением вероятностей Wm обнаружить ядро в состоянии с проекцией спина т. Для полного описания спинового состояния системы достаточно знания 2I вероятностей, т. к. SmWm=1. Для хаотич. ориентации спинов все значения Wт равновероятны: Wm=1/(2I+1). Для О. я. Ece Wm различны, но в большинстве экспериментов с О. я. важны только два т. н. параметра ориентации f1 и f2, связанные с Wm соотношениями:

Параметр f1, наз. поляризацией, характеризует преимущественную ориентацию спинов по выбранному направлению (f1>0) или против него (f1<0), а параметр f2, наз. в ы с т р о е н н о с т ь ю, характеризует преимущественную ориентацию вдоль (f2>0) или поперёк (f2<0) выбранной оси (безотносительно к её направлению). Выстроенностью могут обладать только ядра со спином I?1.

Наиболее распространённые методы получения О. я. основаны на использовании «упорядочивающего» действия сильных магн. полей на магнитные дипольные моменты ядер. Т. к. магн. моменты ядер малы, тепловое движение легко разрушает эту упорядоченность. Поэтому используются очень низкие темп-ры (T<0,1 К). В т. н. динамич. методах О. я. получаются при T>0,1 К при облучении специально подобранных материалов поляризованным эл.-магн. излучением (о п т и ч е с к а я о р и е н т а ц и я я д е р).