КОНВЕРСИЯ ВНУТРЕННЯЯ

Гамма-излучения, явление, при к-ром энергия, высвобождаемая при эл.-магн. переходе возбуждённого- ат. ядра в состояние с меньшей энергией, передаётся непосредственно одному из эл-нов того же атома. При этом испускается т. н. к о н в е р с и о н н ы й э л е к т р о н. Эл-ны могут быть выбиты с разл. оболочек атома, и соответственно различают К-, L-, М- и т. д. эл-ны. Энергия эл-на равна разности энергии конвертированного яд. перехода и энергии связи электрона оболочки (небольшая доля энергии — сотые или тысячные доли % — передаётся конечному атому вследствие неизбежного эффекта «отдачи»).

Измерение энергетич. спектров конверсионных эл-нов позволяет определить энергию яд. переходов и их мультипольность.

Вероятность К. в. по отношению к вероятности перехода с испусканием g-кванта характеризуется коэфф. внутр. конверсии — отношением интенсивности потока конверсионных эл-нов к интенсивности соответствующего g-излучения. Коэфф. К. в. возрастает с уменьшением энергии перехода, ростом его мультипольности и заряда ядра. В зависимости от этих параметров коэфф. К. в. может меняться в широких пределах от =10-2 — 10-3 до величин ->1. Для переходов между яд. состояниями со спинами, равными нулю, испускание g-квантов запрещено правилами отбора и переход происходит только путём К. в. Сравнение измеренных коэфф. К. в. с рассчитанными теоретически — один из осн. методов определения мультипольностей переходов, спинов и чётностей яд. состояний.

При энергиях ? яд. переходов, превышающих удвоенную энергию покоя эл-на (1,022 МэВ), может происходить К. в. с образованием электрон-позитронных пар (парная конверсия), вероятность к-рой растёт с ростом энергии и падает с увеличением мультипольности перехода (в отличие от К. в. на эл-нах атома). Спектры эл-нов и позитронов — непрерывные, причем суммарная кинетич. энергия эл-на и позитрона равна ?-2mc2 (m — масса электрона).