НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ

Намагниченность Jr,к-рую имеет ферромагн. материал при напряжённости магн. поля H, равной нулю. Н. о. зависит как от магн. св-в материала, так и от его магн. предыстории. (Н. о.— один из осн. параметров магн. гистерезиса.) Н. о. обусловлена задержкой изменения J при уменьшении Н (после предыдущего намагничивания образца) из-за влияния магнитной анизотропии и структурных неоднородностей образца. При переходе от состояния макс. намагниченности (в пределе — магн. насыщения Js) к состоянию Н. о. векторы Js в отд. кристаллах поликрист. образца поворачиваются от направления Н к направлению осей лёгкого намагничивания, ближайших к Н. Т. о.,

Jr=SiJsvicosqi,

где сумма берётся по всем j кристаллитам с объёмами vi и углами qi между Н и их осью лёгкого намагничивания; DJ — суммарная намагниченность зародышей доменов с обратным направлением намагниченности, возникших при уменьшении H до нуля и представляющих собой исходную ступень новой доменной структуры. В простейшем случае циклич. перемагничивания по симметричному циклу Н. о. возрастает при возрастании макс. напряжённости поля от цикла к циклу, стремясь к конечному пределу, наз. Н. о. данного материала. Н. о. материала (в-ва) не следует смешивать с Н. о. тела, т. е. со ср. намагниченностью тела в состоянии, когда H=0. Н. о. в-ва определяется при равенстве нулю магн. поля внутри тела (оно складывается векторно из полей всех внеш. источников и размагничивающего поля самого намагниченного тела). Наиболее устойчивой Н. о. обладают высококоэрцитивные материалы (см. КОЭРЦИТИВНАЯ СИЛА). При нагревании ферромагнетиков до темп-ры, превышающей Кюри точку, они теряют ферромагнитные св-ва, а вместе с тем и Н. о. К уменьшению Н. о. приводят также механические сотрясения и вибрации. Явление Н. о. имеет широкое практическое применение (см. МАГНИТ ПОСТОЯННЫЙ).